(Шпаргалка)
РАЗМЕРЫ МОЛЕКУЛ
V = Sd – толщина слоя, где
d – диаметр молекулы
Vкапли = 1 мм3
 (молекула)
10-8 см (атома)
Р§РСЛО МОЛЕКУЛ
МАССА МОЛЕКУЛЫ ВОДЫ
,
где N – число молекул.
 - относительная молекулярная масса
Количество вещества и постоянная Авогадро
Один моль – это кол-во в-ва, в котором содержится столько же молекул или атомов, сколько атомов содержится в углероде массой 0,012 кг.
В - РєРѕР»-РІРѕ РІ-РІР°
МОЛЯРНАЯ МАССА
Молярной массой М в-ва называют в-во, взятое в кол-ве одного моля.
В 
 молярная масса
.В В 
В - РєРѕР»-РІРѕ РІ-РІР°.
 - число молекул
МАССА В-ВА, СОДЕРЖАЩЕГОСЯ В ЛЮБОМ КОЛ-ВЕ В-ВА
В В 
В В В 
БРОУНОВСКОЕ ДВРЖЕНРР•
Броуновское движение – это тепловое движение взвешенных в жидкости (или газе) частиц.
Причина Броуновского движения закл-ся в том, что удары молекул жидкости о частицу не компенсируют друг друга, хаотичное, беспорядочное движение самой жидкости.
Р’Р—РђРМОДЕЙСТВРР• МОЛЕКУЛ
На расстояниях, превышающих 2-3 диаметра молекул, действуют силы притяжения. По мере уменьшения расстояния между молекулами сила притяжения сначала увеличивается, а затем начинает убывать и убывает до нуля, когда расстояние между двумя молекулами становится равным сумме радиусов молекул.
РДЕАЛЬНЫЙ ГАЗ
РРґ. газ – это газ, взаимодействие между молекулами которого пренебрежимо мало. Р’ нем:
Отсутствуют силы межмолекулярного взаимодействия;
Взаимодействие молекул происходит только при их соударении и является упругим;
Молекулы идеального газа не имеют объема, представляют собой материальные точки.
Давление (ид. газа) создается ударами молекул о стенки сосуда 
~n,
где n – концентрация молекул.
В В В В В В В 
~ 
В В В В В В В В 
СРЕДНЕЕ ЗНАЧЕНРР• КВАДРАТА СКОРОСТРМОЛЕКУЛ
 средн.значен. кв. скорости
где N – число молекул в газе.
 квадрат модуля любого вектора
 среднее значение 
 сред. значен. квадр. проекций скорости
 средн. квадрат проекции скорости
РћРЎРќРћР’РќРћР• УРАВНЕНРР• МОЛЕКУЛЯРНО-РљРНЕТРЧЕСКОЙ ТЕОРРРГАЗА
;В В 
;
 - основн. уравнен. МКТ газов.
;В В В В В В В В В В В 
В .
Давление идеального газа пропорционально произведению концентрации молекул на среднюю кинетическую энергию поступательного движения молекул.
ОПРЕДЕЛЕНРР• ТЕМПЕРАТУРЫ
АБСОЛЮТНАЯ ТЕМПЕРАТУРА
~T , где Т – абсолютная температура
= kТ ,где k- коэф. пропорциональности
Предельн. тем-ру, при котор. давление идеал. газа обращается в нуль при пост. объеме или объем ид. газа стремится к нулю при неизменном давлении, называют абсолютным нулем температуры
ПОСТОЯННАЯ БОЛЬЦМАНА
В 
 постоянная Больцмана
Постоянная Больцмана связывает температуру 
 в энергетических единицах с температурой Т в кельвинах.
T = t+273
ТЕМПЕРАТУРА
МЕРА СРЕДНЕЙ РљРНЕТРЧЕСКОЙ РНЕРГРРМОЛЕКУЛ.
Абсолютная температура есть мера средней кинетической энергии движения молекул.
В Рё 
; 
p = nkT, где n– концентрация молекул [
В равных объемах газов при одинаковых температурах и давлениях содержится одинаковое число молекул.
СРЕДНЯЯ РЎРљРћР РћРЎРўР¬ ТЕПЛОВОГО ДВРЖЕНРРЇ МОЛЕКУЛ
; 
, РіРґРµ 
- масса молекул тела
 - средняя квадратичная скорость
УРАВНЕНРРЇ РЎРћРЎРўРћРЇРќРРЇ РДЕАЛ. ГАЗА
Рдеальный газ – это газ, взаимодействие между молекулами которого пренебрежимо мало.
В , РіРґРµ
NA – постоянная Авогадро
m – масса газа
М – его молярная масса
Произведение постоянной Больцмана k и постоянной Авогадро NAназывают универсальной (молярной) газовой постоянной и обозначают буквой R.
R = 
 - уравнение Менделеева-Клапейрона
В В В В РёВ В В В В 
начальное состояние газа             конечное состояние
 - уравнение Клапейрона.
ГАЗОВЫЕ ЗАКОНЫ
1. Рзотермический процесс («изос» - РѕС‚ греч. равный)
   Закон Бойля-Мариотта
Процесс изменения состояния термодинамической системы макроскопических тел при постоянной температуре называют изотермическим.
PV = constВ В В РїСЂРёВ В В T = const
В В 
~ 
В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В I
В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В II
Графиком является изотерма (гипербола)
Рў1>T2, С‚.Рє. R1>R2
R1V1 = R2V2
2. Рзобарный процесс («барос» - вес, тяжесть)
закон Гей- Люссака
Процесс изменения состояния термодинамической системы при постоянном давлении называется изобарным
В РїСЂРё P=const
V = T const;В В В В V ~ T;В В В В В В В 
В .
VВ В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В P1
В В В В В В В В В В В V1В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В P2В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В
В В В В В В В В В В В V2
В В В В В В В В В В В В OВ В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В T
Графиком является изобара (прямая)
V1>V2В ,В В В В В P1
В области низких температур все изобары идеального газа сходятся в точке Т=0. Но это не означает, что объем реального газа действительно обращается в нуль. Все газы при сильном охлаждении превращаются в жидкости, а к жидкостям уравнение состояния (PV=
) не применимо.
3. Рзохорный процесс («хорема» - вместимость) -
   (закон Шарля)
Процесс изменения термодинамической системы при постоянном объеме называют изохорным.
В РїСЂРё V=const; P ~ T
PВ В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В V1
В В В В В В В В В В В P1В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В V2В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В
В В В В В В В В В В В P2
В В В В В В В В В В В В OВ В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В T
Графиком является изохора (прямая)
P2V1
Р’ соответствии СЃ уравнением p=const . TВ В В
все изохоры начинаются в точке Т=0. Значит, давление идеального газа при абсолютном нуле равно нулю.
НАСЫЩЕННЫЙ РџРђР
Пар, находящийся в динамическом равновесии со своей жидкостью, называется насыщенным паром.
Давление пара Р0, при котором жидкость находится в равновесии со своим паром, называют давлением насыщенного пара.
Р—РђР’РРЎРРњРћРЎРўР¬ ДАВЛЕНРРЇ НАСЫЩЕННОГО РџРђР Рђ РћРў ТЕМПЕРАТУРЫ
Р В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В РЎ
В В В Р’
В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В Рђ
РћВ В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В Рў
С ростом tдавление растет.
Давление насыщенного пара не зависит от объема, то, следовательно, оно зависит только от температуры.
АВ – рост давления, увеличение температуры.
Р Рѕ=nkT;В P ~ n,В В В В В Po ~ T.
BC - жидкость испарилась и превратилась в пар.
Давление насыщенного пара растет не только вследствие повышения температуры жидкости, но и вследствие увеличения концентрации молекул (плотности) пара.
ВЛАЖНОСТЬ ВОЗДУХА
 - влажность воздуха
где р - порциальное давление водяного пара,
     ро – давление насыщенного пара при той же температуре.
 - абсолютное удлинение
Ɛ = 
- относительное удлинение,
где  lo – начальная длина
 l - конечная длина стержня
МЕХАНРЧЕСКРР• СВОЙСТВА ТВЕРДЫХ ТЕЛ
Ϭ (СЃРёРіРјР°) – механическое напряжение.
F=kx,
где k – коэф. жесткости
x = Δ l – абсолютное удлинение
ϬВ = 
- механическое напряжение
Ϭ =E/ Ɛ/ - закон Гука,
где Е – коэф. упругости или модуль Юнга
В В В В В Ɛ – относительное удлинение.
В Ɛ
;В В 
E = 
ВНУТРЕННЯЯ РНЕРГРРЇ
U - внутренняя энергия [Дж]
U = 
В ;В В 
;В В В 
; 
;
 - значен. внутр. энергии ид. газа
Рў ~ U;В В В В U = 
.
РЗМЕНЕНРР• ВНУТРЕННЕЙ РНЕРГРР
;В U ~ m; U ~ 
; 
~ 
В .
РАБОТА Р’ ТЕРМОДРРќРђРњРРљР•
В 
В В 
При расширении газа работаA'>0, а при сжатии А'
Работа внешней силы при расширении газа0,а при сжатии А>0.
В В В В В В В В В В В В В В В В В В В
В В В В В В В В В В В В p
В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В p
В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В V2-V1
В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В V1В В В В В В В В В В В В В V2В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В V
В
В
РљРћР›РЧЕСТВО ТЕПЛОТЫ
1.Нагревание и охлаждение
В 
В В В В В В В 
В
Q- количество теплоты [Дж]
c- удельная теплоемкость вещества 
m-масса тела [кг]
-средняя температура
При нагреванииQ>0
При охлажденииQ
2.Плавление и кристаллизация
В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В В 
В В В В В В В В В В В В В В 
В ,
РіРґРµ λ – СѓРґ. теплота плавления [
]
Кол-во теплоты, необходимое для превращения 1 кг кристаллического в-ва при температуре плавления в жидкость той же to, называют удельной теплотой плавления.
3. Парообразование и конденсация
Q = rm;В В В Q = rm
r, L – уд. парообразование [Дж/кг]
Количество теплоты, необходимое для превращения при постоянной температуре 1 кг жидкости в пар называют удельной теплотой преобразования.
При парообразовании Q>0
При конденсации       Q
ПЕРВЫЙ Р—РђРљРћРќ ТЕРМОДРРќРђРњРРљР
Закон превращения и сохранения энергии, распространенный на тепловые явления, носит название первого закона термодинамики.
 U = A+Q – первый закон термодинамики
AСћ = A ;В В В В В Q = ΔU = AСћ
1. Рзохорный процесс
В ;В V=const,В ΔV=0.
A=PΔV=0; ΔU=Q; ΔT>0; ΔU>0 увеличивается
2. Рзотермический процесс
T = constВ В В В В В В В ΔT = 0
ΔU=0;В В В Q= - A ;В Q = AСћ
3. Рзобарный процесс
P = const;В В ΔU = Q+A;В В Q = ΔU = A'
4. Адиабатный процесс
Процесс, протекающий в системе (теплоизолированной), которая не обменивается теплом с окружающими телами.
Q = 0 ;В В ΔU = A.
Q1 + Q2 + Q3 + … = 0 – уравнение теплового баланса
где Q1, Q2, Q3, … - кол-ва теплоты, полученные или отданные телами.
Р’РўРћР РћР™ Р—РђРљРћРќ ТЕРМОДРРќРђРњРРљР
Второй закон термодинамики указывает направление возможных энергетических превращений и тем самым выражает необратимость процессов в природе.
Принципы действия тепловых двигателей
Температуру Т1 называют температурой нагревателя.
Температуру Т2 называют температурой холодильника
A' =|Q1|-|Q2|,В В РіРґРµ
Q1 – кол-во тепла, полученное от нагревателя, а
Q2 – кол-во теплоты отданное холодильнику.
Коэф. полезного действия теплового двигателя называют отношение работы А', совершаемой двигателем, к количеству теплоты, полученному от нагревателя:
.
Так как у всех двигателей некоторое количество теплоты передается холодильнику, то h
Максимальное значение КПД тепловых двигателей.
Реальная тепловая машина, работающая с нагревателем, имеющим температуру Т1, и холодильником с температурой Т2, не может иметь КПД, превышающий КПД идеальной тепловой машины.
Закон сохранения электрического заряда.
РџСЂРё электризации тел выполняется закон сохранения электрического заряда. Ртот закон справедлив для замкнутой системы. Р’ замкнутой системе алгебраическая СЃСѓРјРјР° зарядов всех частиц остается неизменной. Если заряды частиц обозначить через q1, q2 Рё С‚.Рґ., то
q1 + q2 + q3 + … + qn = const.
Основной закон электростатики – закон КУЛОНА
Если расстояние между телами во много раз больше их размеров, то ни форма, ни размеры заряженных тел существенно не влияют на взаимодействия между ними. В таком случае эти тела можно рассматривать как точечные.
Сила взаимодействия заряженных тел зависит от свойств среды между заряженными телами.
Сила взаимодействия РґРІСѓС… точечных неподвижных заряженных тел РІ вакууме РїСЂСЏРјРѕ пропорциональна произведению модулей заряда Рё обратно пропорциональна квадрату расстояния между РЅРёРјРё. Рту силу называют кулоновской.
, РіРґРµ
|q1| и |q2| - модули зарядов тел,
r – расстояние между ними,
k – коэффициент пропорциональности.
F- сила взаимодействияВ
Силы взаимодействия двух неподвижных точечных заряженных тел направлены вдоль прямой, соединяющей эти тела.
Единица электрического заряда
Единица силы тока – ампер.
Один кулон (1 Кл) – это заряд, проходящий за 1 с через поперечное сечение проводника при силе тока 1 А
g [Кулон=Кл]
       е=1,6Ч10-19 Кл                          
В В В В В В
-электрическая постоянная
В
БЛРЗКОДЕЙСТВРР• РДЕЙСТВРР• РќРђ Р РђРЎРЎРўРћРЇРќРР
Предположение о том, что взаимодействие между удаленными друг от друга телами всегда осуществляется с помощью промежуточных звеньев (или среды), передающих взаимодействие от точки к точке, составляет сущность теории близкодействия.Распр. с конечной скоростью.
Теория прямого действия на расстоянии непосредственно через пустоту. Согласно этой теории действие передается мгновенно на сколь угодно большие расстояния.
Обе теории являются взаимно противоположными друг другу. Согласно теории действия на расстоянии одно тело действует на другое непосредственно через пустоту и это действие передается мгновенно.
Теория близкодействия утверждает, что любое взаимодействие осуществляется СЃ помощью промежуточных агентов Рё распространяется СЃ конечной скоростью.В
Существования определенного процесса РІ пространстве между взаимодействующими телами, который длится конечное время, - РІРѕС‚ главное, что отличает теорию близкодействия РѕС‚ теории действия РЅР° расстоянии.В
Согласно идее Фарадея электрические заряды не действуют друг на друга непосредственно. Каждый из них создает в окружающем пространстве электрическое поле. Поле одного заряда действует на другой заряд, и наоборот. По мере удаления от заряда поле ослабевает.
Рлектромагнитные взаимодействия должны распространятся РІ пространстве СЃ конечной скоростью.
Рлектрическое поле существует реально, его свойства можно исследовать опытным путем, РЅРѕ РјС‹ РЅРµ можем сказать РёР· чего это поле состоит.
О природе электрического поля можно сказать, что поле материально; оно сущ. независимо от нас, от наших знаний о нем;
Поле обладает определенными свойствами, которые не позволяют спутать его с чем-либо другим в окружающем мире;
Главное свойство электрического поля – действие его на электрические заряды с некоторой силой;
Рлектрическое поле неподвижных зарядов называют электростатическим. РћРЅРѕ РЅРµ меняется СЃРѕ временем. Рлектростатическое поле создается только электрическими зарядами. РћРЅРѕ существует РІ пространстве, окружающем эти заряды, Рё неразрывно СЃ РЅРёРј связано.
Напряженность электрического поля.
Отношение силы, действующей на помещенный в данную точку поля заряд, к этому заряду для каждой точки поля не зависит от заряда и может рассматриваться как характеристика поля.
 Напряженность поля равна отношению силы, с которой поле действует на точечный заряд, к этому заряду.
Напряженность поля точечного заряда.
.
Модуль напряженности поля точечного заряда qo на расстоянии r от него равен:
.
Если в данной точке пространства различные заряженные частицы создают электрические поля, напряженности которых 
В 
В 
и т. д., то результирующая напряженность поля в этой точке равна:
РЎРЛОВЫЕ Р›РРќРР РЛЕКТРРЧЕСКОГО РџРћР›.
НАПРЯЖЕННОСТЬ ПОЛЯ ЗАРЯЖЕННОГО ШАРА
Рлектрическое поле, напряженность которого одинакова РІРѕ всех точках пространства, называется однородным.
Густота силовых линий больше вблизи заряженных тел, где напряженность поля также больше.
-напряженность поля точечного заряда.
Внутри проводящего шара (r > R) напряженность поля равна нулю.
ПРОВОДНРРљР Р’ РЛЕКТРРЧЕСКОМ ПОЛЕ.
В проводниках имеются заряженные частицы, способные перемещаться внутри проводника под влиянием электрического поля. Заряды этих частиц называют свободными зарядами.
Рлектростатического поля внутри РїСЂРѕРІРѕРґРЅРёРєР° нет. Весь статический заряд РїСЂРѕРІРѕРґРЅРёРєР° сосредоточен РЅР° его поверхности. Заряды РІ РїСЂРѕРІРѕРґРЅРёРєРµ РјРѕРіСѓС‚ располагаться только РЅР° его поверхности.
РЛЕМЕНТАРНЫЙ РЛЕКТПРРЧЕСКРР™ Р—РђР РЇР”
-заряд капельки; е=1,6Ч10-19Кл
Два вида диэлектриков
Нейтральную систему зарядов называют электрическим диполем.
Полярные, состоящие из молекул, у которых центры распределения положительных и отрицательных зарядов не совпадают.
Неполярные, состоящие из атомов или молекул, у которых центры распределения положительных и отрицательных зарядов совпадают.
Поляризация диэлектриков.
Диэлектрическая проницаемость.
Смещение положительных и отрицательных связанных зарядов диэлектрика в противоположные стороны называют поляризацией.
Диэлектрическая проницаемость среды – это физическая величина, показывающая, во сколько раз модуль напряженности электрического поля 
 внутри однородного диэлектрика меньше модуля напряженности поля 
о в вакууме.
, 
 - физич. вел-на, характ. эл-кие св-ва среды
Данная формула справедлива только для однородной среды.
Р•= k
-для точечного заряда и шара
 - закон Кулона для зарядов, находящихся в однородном диэлектрике.
Силы между заряженными телами зависят от свойств среды, в которой эти тела находятся.
Потенциальная энергия заряженного тела в однородном электростатическом поле.
;В В 
E
d1-d2 = Dd - на этом участке пути электрич. поле совершит положит. работу.
; 
В F=qE;
A = qE (d1-d2) = qEd1-qEd2 = -(qEd2-qEd1) = - (Ep2 – Ep1) = - DEp
Если работа не зависит от формы траектории, то она равна изменению потенциальной энергии, взятому с противоположным знаком.
A = -(Wp2-Wp1) = -DWp
Потенциальная энергия заряда в однородном электрическом поле равна:
Wp = qEd
Заряд q в отличие от массы может быть как положит., так и отриц. Если A > 0, то DWp DWk > 0. Если A DWp > 0, DWk
A = DWk
На замкнутой траектории, когда заряд возвращается в начальную точку, А = 0: А = -DWp = -(Wp1-Wp1) = 0
Wp = qEd – qEd2
Физический смысл имеет не сама потенциальная энергия, а разность ее значений, определяемая работой поля при перемещении заряда из начального положения в конечное.
В , РіРґРµ
e - диэлектрическая проницаемость среды
Ео – напряженность поля в вакууме
Е – напряженность электрического поля внутри однородного диэлектрика
ПОТЕНЦРРђР› РЛЕКТРОПОЛЯ Р Р РђР—РќРћРЎРўР¬ ПОТЕНЦРАЛОВ
На замкнутой траектории работа электростатического поля всегда равна 0. Поля, обладающие таким свойством, называют потенциальными. Работу потенциального поля можно выразить через изменение потенциальной энергии. А = - (Wp2 – Wp1).
Wp ~ q.В 
 - потенциал эл. поля
φ (фи) – скаляр, энергетическая характеристика электрического поля.
 - потенциал однородного поля.
Рђ = - (Wp2 – Wp1) = - q(φ2- φ1)=q(φ1- φ2)=qU
U = φ1 - φ2 =
– разность потенциалов (напряжение)
Разность потенциалов между РґРІСѓРјСЏ точками равна 1, если РїСЂРё перемещении зарядов РІ 1 РљР» РёР· РѕРґРЅРѕР№ точки РІ РґСЂСѓРіСѓСЋ СЌР». поле совершает работу РІ 1 Дж. Рту единицу называют вольтом (Р’); 1Р’ = 1Дж/1 РљР»
РЎР’РЇР—Р¬ МЕЖДУ НАПРЯЖЕННОСТЬЮ РР›. ПОЛЯ РРАЗНОСТЬЮ ПОТЕНЦРАЛОВ. РРљР’РПОТЕНЦРАЛЬНЫЕ ПОВЕРХНОСТР.
А= qEDd – электрическое поле совершает работу
Рђ = q(φ1 – φ2) = qU
 [1В/м] - модуль вектора напряженности поля
Формула показывает: чем меньше меняется потенциал на расстоянии Dd, тем меньше напряженность электрического поля; если потенциал не меняется совсем, то напряженность поля равно 0.
При перемещении положительного заряда в направлении напряженности 
 электрическое поле совершает положительную работу Рђ = q(φ1 – φ2), то потенциал φ1 больше потенциала φ2. Напряженность электрического поля направлена РІ сторону убывания потенциала.
E = 1, если разность потенциалов между двумя точками на расст. 1 м в однородном поле = 1 В.
Все точки поверхности, перпендикулярные силовым линиям, имеют один и тот же потенциал. Все точки внутри проводника имеют один и тот же потенциал. Напряженность поля внутри проводника равна 0.
A=0; φ1= φ2
РЛЕКТРОЕМКОСТЬ. ЕДРРќРЦЫ РР›.ЕМКОСТР.
В сильном электрическом поле (при большом напряжении) диэлектрик становится проводящим. Чем меньше увеличивается напряжение между проводниками, тем больший заряд можно на них накопить.
Физическую величину, характеризующую способность двух проводников накапливать электрический заряд, называют электроемкостью.
Отношение заряда q одного из проводников к разности потенциалов между этим проводником и соседним не зависит от заряда. Оно определяется геометрическими размерами проводников, их формой и взаимным расположением, а также электрическими св-вами окр. среды.
 - электроемкость
Чем меньше напряжение, тем больше электроемкость проводников.
Рлектроемкость РґРІСѓС… РїСЂРѕРІРѕРґРЅРёРєРѕРІ = 1, если РїСЂРё сообщении РёРј зарядов + 1 РљР» Рё – 1РљР» между РЅРёРјРё возникает разность потенциалов 1Р’. Рту единицу называют фарад (Р¤); 1Р¤ = 1 РљР» / Р’.
Микрофарад (мкФ) = 10-6 Ф
Пикофарад (пФ)  = 10-12 Ф
, РіРґРµ
q – заряд пластины
S – площадь пластины
Е – напряженность
e - физическая величина, характеризующая эл. св-ва среды
eо – электрическая постоянная (8,854 . 10-12 Ф . м-1)
КОНДЕНСАТОРЫ
~
; U = EDd; 
Dd – расстояние между пластинами
, РіРґРµ
С – емкость конденсатора с диэлектриком
Со – емкость конденсатора без диэлектрика
РНЕРГРРЇ ЗАРЯЖОННОГО КОНДЕНСАТОРА.
 - для потенциальной энергии заряда в однородном поле энергии конденсатора, где
q – заряд конденсатора,
d – расстояние между пластинами
Р•d = U, РіРґРµ
U – разность потенциалов между обкладками конденсата
-энергия конденсатора
- электроемкость конденсатора
- энергия каждого элемента
~E2
- для плотности энергииВ
РЛЕКТРРЧЕСКРР™ РўРћРљ. РЎРЛА РўРћРљРђ
Рлектрическим током называют упорядоченное (направленное) движение заряженных частиц. Возникает РїСЂРё упорядоченном перемещении свободных электронов или частиц. Р—Р° направление тока принимают направление движения положительно заряженных частиц.
Действия тока: тепловое, магнитное, химическое.
Заряд, перенесенный в единицу времени, служит основной количественной характеристикой тока, называемой силой тока.
, РіРґРµ
Dq – переносимый через поперечное сечение проводника заряд
Dt – промежуток времени
I – сила тока, скаляр [ 1A = 1 Кл / с]
Сила тока может быть как положительной, так и отрицательной величиной. Знак силы тока зависит от того, какое из направлений вдоль проводника принять за положительное. I > 0, если направление тока совпадает с условно выбранным положительным направлением вдоль проводника.
I = 
, РіРґРµ
е – модуль заряда электрона
n – концентрация частиц
УСЛОВРРЇ, НЕОБХОДРМЫЕ ДЛЯ СУЩЕСТВОВАНРРЇ РР›. РўРћРљРђ.
Необходимо наличие свободно заряженных частиц
Необходима сила, действующая на частицы со стороны электрического поля в определенном направл
Если разность потенциалов =0, то поля нет.
Если разность потенциалов не изменилась, то ток будет считаться постоянным.
Р—РђРљРћРќ РћРњРђ ДЛЯ УЧАСТКА ЦЕПР.
РЎРћРџР РћРўРВЛЕНРР•
Для каждого проводника – твердого, жидкого и газообразного – существует определенная зависимость силы тока от приложенной разности потенциалов на концах проводника; эту зависимость выражает т.н. вольт – амперная характеристика проводника
Зависимость силы тока от напряжения носит название закон Ома.
Согласно закону Ома, для участка цепи сила тока прямо пропорциональна приложенному напряжению U и обратно пропорциональна сопротивлению проводника R.
Основная электрическая характеристика проводника – сопротивление.
Сопротивление зависит от материала проводника и его геометрических размеров.
, РіРґРµ
S – площадь поперечного сечения (м2, мм2 )
l – длина проводника (м)
r - уд. сопротивление проводника
Удельное сопротивление численно равно сопротивлению проводника, имеющего форму куба с ребром 1 м, если ток направлен вдоль нормали к двум противоположным граням куба.
РЗМЕРЕНРР• РЎРЛЫ РўРћРљРђ РНАПРЯЖЕНРРЇ
Для измерения силы тока в проводнике амперметр включают последовательно с этим проводником.
Для того, чтобы измерить напряжение на участке цепи с сопротивлением R, к нему параллельно подключают вольтметр.
РЛЕКТРРЧЕСКРР• ЦЕПР.
ПОСЛЕДОВАТЕЛЬНОЕ РПАРАЛЛЕЛЬНОЕ
СОЕДРНЕНРР• ПРОВОДНРРљРћР’.
| Последовательное | Параллельное |
| | |
| 1. Сила тока | 1. I = I1 + I2 |
| I = I1 = I2 | 2. U = U1 = U2 |
| 2. Напряжение |  ; 
|
|  ; U1 = IR1
|
|  ; 
|
| U2 = IR2 |
| 
| 3.  |
| U =U1 + U2 | 
|
| 3. Сопротивление |
| R = R1 + R2 | Если R1 =R2=R3=…=Rn, где n – число элемента |
| | 
|
| |
РАБОТА РМОЩНОСТЬ ПОСТОЯННОГО ТОКА
Рђ = DqU ; A = IUDt = I2RDt = 
 - при параллельном соед.
 - при последоват. соед
 - закон Джоуля-Ленца
Мощность тока равна отношению работы тока за время Dt к этому интервалу времени.
- закон Ома для участка цепи
 - для последовательного соед.
 - для параллельного соед.
РЛЕКТРОДВРЖУЩАЯ РЎРЛА
Одно лишь электрическое поле заряженных частиц (кулоновское поле) не способно поддерживать постоянный ток в цепи.
Любые силы, действующие на электрически заряженные частицы, за исключением сил электростатического происхождения (т.е. кулоновских), называют сторонними силами.
Внутри источника тока заряды движутся под действием сторонних сил против кулоновских сил (электроны от положительно заряженного электрода к отрицательному).
РДС РІ замкнутом контуре представляет СЃРѕР±РѕР№ отношение работы сторонних СЃРёР» РїСЂРё перемещении зарядов вдоль контура Рє заряду: ℰ =
[Р’С‚]
Р—РђРљРћРќ РћРњРђ ДЛЯ ПОЛНОЙ ЦЕПР
R – внешнее сопротивление цепи
r- внутреннее сопротивление цепи (сопротивление источника тока)
RРѕР± = R + r ;В ℰ=
=> AСЃС‚ = ℰDq
В => 
;В AСЃС‚ = ℰIDt
;В A = Q
ℰIDt = I2RDt + I2rDt;В 
ℰ = 
;
ℰ = 
;В I =ℰ/R+r
Если РїСЂРё РѕР±С…РѕРґРµ цепи переходят РѕС‚ отрицательного полюса источника к положительному, то РДС ℰ > 0. Сторонние силы внутри источника совершают РїСЂРё этом положительную работу.
ℰ = ℰ1 + ℰ2 + ℰ3 = |ℰ1|-|ℰ2| + |ℰ3|
Если ℰ > 0, то I > 0, С‚.Рµ. направление тока совпадает СЃ направлением РѕР±С…РѕРґР° контура. РџСЂРё ℰ RРї равно СЃСѓРјРјРµ всех сопротивлений:
RРї = R + r1 + r2 + r3
Р’Р—РђРМОДЕЙСТВРР• РўРћРљРћР’. МАГНРРўРќРћР• ПОЛЕ.
Взаимодействие между проводниками с током, т.е. взаимодействие между движущимися электрическими зарядами, называют магнитными.
Силы, с которыми проводники с током действуют друг на друга, называют магнитными силами.
В пространстве, окружающем токи, возникает поле, называемое магнитным.
Магнитное поле представляет собой особую форму материи, посредством которой осуществляется взаимодействие между движущимися электрически заряженными частицами.
Основные свойства:
а) магнитное поле порождается электрическим током (движущимися зарядами)
б) магнитное поле обнаруживается по действию на электрический ток (движущиеся заряды)
Подобно электрическому полю, магнитное поле существует реально, независимо от нас, от наших знаний о нем.
Результирующая сила, действующая со стороны магнитного поля на эти проводники, будет равна 0.
Магнитное поле создается не только электрическим током, но и постоянными магнитами.
Р›РРќРРМАГНРРўРќРћР™ РНДУКЦРР
Силовой характеристикой магнитного поля явл-ся вектор магнитной индукции.
- вектор магнитной индукции
Р—Р° направление вектора магнитной индукции принимается направление РѕС‚ южного полюса S Рє северному N магнитной стрелки, СЃРІРѕР±РѕРґРЅРѕ устанавливающейся РІ магнитном поле. Рто направление совпадает СЃ направлением положительной нормали Рє замкнутому контуру СЃ током.
- положительная нормаль.
Правила буравчика: если направление поступательного движения буравчика совпадает с направлением тока в проводнике, то направление вращения ручки буравчика совпадает с направлением вектора магнитной индукции.
Линиями магнитной индукции называют линии, касательные к которым направлены также, как и вектор 
 в данной точке поля.
Важная особенность линий магнитной индукции состоит в том, что они не имеют ни начала, ни конца. Они всегда замкнуты.
РЎРЛА АМПЕРА.
Сила ампера – это магнитная сила, действующая со стороны магнитного поля на проводник с током.
Сила достигает максимального значения, когда магнитная индукция перпендикулярна проводнику.
, если 
^I.
; Fm = IDlB - максимальная сила
Ампера
F = B|I|Dlsina - закон Ампера
Если левую руку расположить так, чтобы перпендикулярная к проводнику составляющая вектора магнитной индукции входила в ладонь, а четыре вытянутых пальца были направлены по направлению тока, то отогнутый на 900 большой палец покажет направление силы, действующей на отрезок проводника.
За единицу магнитной индукции можно принять магнитную индукцию однородного поля, в котором на участок проводника длиной 1 м при силе тока в 1 А действует со стороны поля максимальная сила, равная 1 Н. Одна единица магнитной индукции = 1 Н/А . м.
РЎРЛА ЛОРЕНЦА
Силу, действующую на движущуюся заряженную частицу со стороны магнитного поля, называют силой Лоренца.
,
АвтоМото
Главная страница
